ВВЕДЕНИЕ 3
1 Сцинтилляционные гамма-спектрометры 4
1.1. Однокристальные гамма-спектрометры 4
1.2. Многоканальные комптоновские сцинтилляционные спектрометры 11
1.3 Сцинтилляционные парные спектрометры 14
1.4 Сцинтилляционные гамма-спектрометры с защитой антисовпадений 15
2 Магнитные гамма-спектрометры 17
2.1. Парный магнитный спектрометр 18
2.2. Комптоновский магнитный спектрометр 19
3 Кристалл-дифракционные гамма-спектрометры 21
4 Полупроводниковые гамма-спектрометры 24
4. 1 Поверхностно-барьерные детекторы 26
4.2 Диффузионно-дрейфовые ППД 27
4.3. Детекторы с р-i-n-переходом из особо чистого германия 28
4.4. Радиационные германиевые детекторы 29
ЗАКЛЮЧЕНИЕ 30
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ 31
Разработка детекторов большого объема из ОЧГ с концентрацией электрически активных атомов примесей менее 1010 см-3 является главным достижением за последние годы в технологии ППД. Если концентрация электрически активных примесей в полупроводнике мала, то при его охлаждении сопротивление полупроводника возрастает настолько, что становится возможным изготовление из него детекторов большогоРазработка детекторов большого объема из ОЧГ с концентрацией электрически активных атомов примесей менее 1010 см-3 является главным достижением за последние годы в технологии ППД. Если концентрация электрически активных примесей в полупроводнике мала, то при его охлаждении сопротивление полупроводника возрастает настолько, что становится возможным изготовление из него детекторов большого объема с р-i-n-переходом. При концентрации примесей в германии около 1010 см-3 и менее удается создать обедненную носителями область в переходе глубиной около 1 см.
Основным преимуществом детекторов из ОЧГ является то, что они могут храниться без охлаждения, кроме того, из них можно собирать сложные системы для спектрометрии высокоэнергетических заряженных частиц. ППД из особо чистого германия постепенно вытесняют литиево-дрейфовые детекторы. Сдерживает их распространение сложная и дорогая технология получения ОЧГ.
Методы производства детекторов из ОЧГ подобны методам производства литиево-дрейфовых детекторов, исключая стадию дрейфа. При изготовлении детектора на внешнюю поверхность цилиндрического образца напыляют литий, который диффундирует в глубь образца на глубину порядка 10~4 см. Слой лития является n+-контактом, р+-контакт создается имплантацией ионов акцепторов (чаще бора) в стенки центрального отверстия. Радиус такого коаксиального детектора может составлять 2-3 см, высота – 6-7 см. Изготовляются и плоские ППД из ОЧГ. Толщина обедненной носителями области зависит от концентрации примесей в исходном монокристалле и приложенного напряжения смещения. Так,
1. Абрамов, А.И. Основы экспериментальных методов ядерной физики: учеб. пособие для вузов/А.И. Абрамов, Ю.А. Казанский, Е.С. Матусевич. 3-е изд., перераб. и доп.М.: Энергоатомиздат, 1985. 488 с.: ил.
2. Альфа-, бета- и гамма- спектроскопия/под ред. К. Зигмана; пер. с англ. Вып. 1. М.: Атомиздат, 1968.
3. Альфа-, бета- и гамма- спектроскопия/под ред. К. Зигмана; пер. с англ. Вып. 2. М.: Атомиздат, 1968.
4. Калашникова, В.И. Экспериментальные методы ядерной физики /В.И. Калашникова, М.С. Козодаев; под ред. М.С. Козодаева. М.: Изд-во «Наука», 1966.
5. Караваев, Ф.М. Измерение активности нуклидов /Ф.М. Караваев. М.: Изд-во стандартов, 1972.
6. Рачинский, В.В. Курс основ атомной техники в сельском хозяйстве: учеб. пособие для вузов /В.В. Рачинский. 2-е изд., перераб. и доп. М.: Атомиздат, 1978. 384 с.
7. Фюнфен, Э. Счетчики излучений / Э. Фюнфен, Г. Нейерт. М.: Изд-во литературы в области атомной науки и техники, 1961.
